磁致位移传感器检验测试线圈与信号振荡关系研究

  细长直线磁致伸缩传感器是利用磁致伸缩材料的磁致伸缩效应实现的一种绝对式，大多数都用在距离测量领域，如：液位测量、水位监测等领域，尤其是易燃易爆、易挥发、有腐蚀的环境中[1]。

  该种传感器通过来监测磁致伸缩直线上磁畴变化引起的磁通量的变化，并通过相应的时间计算得出实测点的位移。按照引起磁通量变化的主要影响因素可将到的电压波形分为感应波形和弹性波形两种，其中，感应波是由传感器系统驱动脉冲电流发生时，在磁致伸缩线体材料上产生的周向磁场作用下，磁致伸缩材料发生磁化和磁致伸缩变化引起的;弹性波形是在磁致伸缩效应作用下磁致伸缩线体材料中产生了的扭转式超声波，当扭转波到达位置时，磁性材料在逆磁致伸缩效应下产生的[2]。

  首先，感应波信号较弹性波信号强许多，相对容易检测和分析;其次，感应波影响因素相对较少，易于给出相应的理论分析和解释;第三，感应波发生时，磁致伸缩材料发生的物理变化是产生弹性波的直接原因，对感应波的机理研究将对研究弹性波有着重要的意义。

  作者对传感器系统中的感应波进行了多种方案的检测，分析了感应波波形中振荡发生的根本原因，对检测线圈匝数与感应波的波形信号关系进行了实验分析和理论探讨，为该种传感器检测系统的设计及线圈参数的确定提供了理论依照和实验数据。

  当给磁致伸缩线加以脉冲电流Ip时，线的附近便会产生周向磁场Фi;另一方面，在该线附近的永久磁铁会引发轴向磁场Фm。当脉冲电流Ip流过磁致伸缩线时，两磁场Фi和Фm合成一个瞬间扭转磁场Ф。由于磁致伸缩效应，导致合成磁场处的磁致伸缩线发生瞬间形变，进而产生弹性波，并沿轴向以一定的速度v向线的两端传播。

  由于磁致伸缩线体材料的长度L远大于直径D，则在计算周向磁场时可将线所示，在线的一端设有检测线圈，当加载脉冲电流Ip时，载流无限长直导线周围的磁感应强度B为：

  在此磁场作用下，检测线圈覆盖的线体材料中的磁畴发生偏转和磁畴壁的位移，改变了轴向磁通量的大小，在检测线圈中便产生电压波形，在此称为感应波形。当扭转波到达检测线圈时，由于机械应力的改变，在逆磁致伸缩效应的作用下，线体中的磁畴发生明显的变化引起轴向磁通量发生明显的变化，在线圈中产生电压波形，称为弹性波形。

  根据法拉第电磁感应定律，当检测线圈轴向发生磁能量改变时，在线圈两端便产生感应电动势e，其大小如(2)式所示。

  式中 e：感应电压 [V];N：检测线圈的匝数;S：检测线圈金属线];B：磁通密度 [T]。由于B/t也是随时间变化的量，所以，e是t的函数。

  位移的检测是通过计算弹性波从磁铁到检测线圈之间的传播时间t来实现的，设弹性波的传播速度为v，则永久磁铁到线及磁致伸缩传感器原理可知，不仅弹性波对检测信号有影响，而且感应波对检测信号也有影响;在实际在做的工作系统中，影响检测信号的还应有周向磁场直接对线圈的影响、环境磁场对线圈的影响、各种各样的环境电磁波信号对线圈的影响以及线圈及附属检测系统电路自身的电气特性对信号的影响。

  作者采用不一样匝数的检测线圈，对感应波信号进行了检测，检测线所示。能够准确的看出，随着检测线圈匝数的增加，感应波振幅变大，周期变长。

  由图3和图4可知，在驱动脉冲电流的脉冲方波作用下，脉冲方波的前沿(上升沿)在线圈中产生正向的振荡波形，本文称之为前沿振荡;脉冲方波的后沿(下降沿)在线圈中产生负向的振荡波形本文称为后沿振荡，它们有以下特点：① 感应波波形发生了两次变化，其中一次发生在驱动脉冲方波的前沿(上升沿)，一次发生在后沿(下降沿);② 随着线圈匝数的持续不断的增加，前沿振荡和后沿振荡的振幅不断增大，周期也不断变长;③ 振荡的影响时间随线圈匝数的增加而变长，直到前沿振荡和后沿振荡交织在一起，当交织的前沿振荡与后沿振荡相位一致时峰峰值变大，当前沿振荡与后沿振荡相位相反时峰峰值变小;④由第一峰值的变化可知，随着线圈匝数的持续不断的增加，第一峰值不断变大。

  本文对不同匝数线圈检测到的感应波进行了频谱分析，随线圈匝数的变化感应波周期及频率变化如图5、图6所示。

  而对同匝线圈不同线体材料来测试时，感应波主频基本一致，如表1所示。表中所示数据是采用500匝检测线圈，对六种线体材料、两种初始化方案下进行的感应波检测和主频分析。由表可知，在线匝时，所检测到的感应波形的振荡频率基本保持在386kHz附近。

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